離心壓縮機(jī) ，有時被稱為徑向壓縮機(jī) ，一個子類渦輪機(jī)的動態(tài)軸對稱吸收工作 。

離心葉輪具有高度拋光的表面可能提高性能

噴氣發(fā)動機(jī)剖顯示的離心式壓縮機(jī)和其他部件

      理想化壓縮動態(tài)的渦輪機(jī)達(dá)到一個加入的壓力上升動能/速度的連續(xù)流動流體通過轉(zhuǎn)子或葉輪。動能轉(zhuǎn)化為增加減緩潛在的能源 /靜態(tài)壓力流通過擴(kuò)散。

      想象一下，一個簡單的流量通過直管的情況下，通過進(jìn)入離心壓縮機(jī)。簡單的流程是直的，統(tǒng)一的，并沒有漩渦。隨著流量的不斷通入，并通過離心式葉輪，葉輪力量流旋轉(zhuǎn)速度越來越快。據(jù)的歐拉流體動力學(xué)方程，被稱為“ 泵和渦輪方程的形式，“流體的能量輸入流的本地紡絲速度乘以當(dāng)?shù)厝~輪的切向速度成正比。在許多情況下離開離心葉輪的流動是接近或超過1000英尺/秒或約300米/秒。正是在這一點(diǎn)上，在簡單的情況下， 根據(jù)伯努利的原則，其中流入固定擴(kuò)散傳遞的速度能量轉(zhuǎn)換成壓力能的目的。

離心壓縮機(jī)歷史貢獻(xiàn)的先驅(qū)者們 

圖1.1 - 航空熱透平域 

圖1.2 - 物理域的渦輪機(jī)

      在這過去的100年，適用于像科學(xué)家Stodola （1903年，1927年至1945年）， [2]弗萊德爾（1952）， [3]霍桑（1964）， [4]謝潑德（1956）， [1] Lakshminarayana（1996）， Japikse（包括1997年的許多文本）[5 ] [6 ]曾試圖在葉輪機(jī)械的基礎(chǔ)教育的年輕工程師。 這些諒解適用于所有動態(tài)的，連續(xù)的流量，軸對稱泵，風(fēng)扇，鼓風(fēng)機(jī)，軸流，混流式和徑向/離心配置壓縮機(jī)。

      這種關(guān)系是在渦輪機(jī)和軸流式壓縮機(jī)的進(jìn)步，為什么經(jīng)常會發(fā)現(xiàn)他們的方式進(jìn)入其他包括離心壓縮機(jī)的葉輪機(jī)械。圖1.1和1.2 [7] [8]說明標(biāo)簽顯示離心壓縮機(jī)葉輪機(jī)械領(lǐng)域。在離心式壓縮機(jī)的改進(jìn)，未能達(dá)到通過大發(fā)現(xiàn)。相反，改進(jìn)已經(jīng)實現(xiàn)，通過理解和運(yùn)用知識增量由許多人發(fā)現(xiàn)。

      圖1.1代表的航空 - 熱渦輪機(jī)域。橫軸代表從熱力學(xué)第一定律的能量方程推導(dǎo)[1 ] [8 ]，可以通過馬赫數(shù)特點(diǎn)，縱軸代表可壓縮流體的范圍（或彈性） [ 1] [ 8]捷思銳的軸，可以通過雷諾數(shù)的特點(diǎn)，代表了流體粘度（或者粘性） 的范圍[ 1] [ 8 ]數(shù)學(xué)家和物理學(xué)家，建立了這個航空熱域包括基礎(chǔ)： [9] [10] 艾薩克牛頓 ， 伯努利丹尼爾 ， 倫納德歐拉 ， 克勞德路易斯納維 ， 馬丁威廉 爵士加布里埃爾斯托克斯 ， 馬赫 ， 尼古拉Yegorovich茹科夫斯基 ， 庫塔 ， 路德維格普朗特 ， 西奧多馮卡門 ， 保羅理查德海因里希布拉烏斯 ， 亨利康達(dá) 。

      圖1.2渦輪機(jī)的物理或機(jī)械領(lǐng)域。同樣，橫軸代表的渦輪機(jī)發(fā)電功率的左側(cè)和權(quán)力的權(quán)利的壓縮機(jī)吸收的能量方程。[ 1] [ 8]在物理域的垂直軸取決于渦輪機(jī)的應(yīng)用的高速和低速之間的區(qū)別。 [1] [8]捷思銳軸軸流式幾何和徑向流動幾何內(nèi)的渦輪機(jī)的物理域之間的區(qū)別。[1 ] [8 ]這暗示混流之間的軸向和徑向。渦輪機(jī)的謊言[1 ] [8]技術(shù)成果的主要貢獻(xiàn)者推動的渦輪機(jī)的實際應(yīng)用， 提出包括： [9] [10 ] 丹尼斯帕潘， [11] Kernelien 樂Demour，丹尼爾加布里埃爾華氏，約翰Smeaton博士ACE Rateau， [ 12]約翰理發(fā) ， 亞歷山大Sablukov ， 查爾斯爵士阿爾杰農(nóng)帕森斯 ， Ægidius Elling ， 桑福德莫斯 ， 威利斯開利 ， 阿道夫Busemann ， 赫爾曼施利希廷 ，而弗蘭克惠特爾 。

離心壓縮機(jī)部分的歷史時間表：

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作者:德耐爾@德耐爾空壓機(jī)  空壓機(jī)修訂日期：2023-10-30
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